又因为梯度是一个矢量——梯度有方向，指向变化最快的那个方向，所以可以再对它取散度▽·。
只要利用▽算子的展开式和矢量坐标乘法的规则，就可以把温度函数t（x，y，z）的梯度的散度（也就是▽^2t）表示出来了。
非常的简单，也非常好理解。
好了，纯数学推导就先到此结束。（缩减的比较多，如果有哪个环节不好理解的可以留言，我尽量解答）
随后徐云又看向了小麦，说道：
“麦克斯韦同学，再交给你一个任务，用拉普拉斯算子去表示我们之前得到的波动方程。”
小麦此时的心绪早就被徐云所写的公式吸引了，闻言几乎是下意识的便拿起笔，飞快的演算了起来。
不过不知为何。
在他的心中，总觉得这个公式莫名的有些亲切……
甚至他还产生了一股非常微妙的、说不清道不明的感觉：
在看到徐云列出这个公式的时候。
他仿佛看到了自己的女朋友正牵着别人的手，在自己面前肆意拥吻……
哦，自己没女朋友啊，那没事了。
而另一边。
徐云如果能知道小麦想法的话，脸色多半会也会有些怪异。
因为某种意义上来说……
自己这确实是牛头人行为来着：
他所列出的公式不是别的，正是麦克斯韦方程组在拉普拉斯算子下的表达式之一……
可惜小麦不会问，徐云也不会说，这件事恐怕将会成为一个无人知晓的谜团了。
随后小麦深吸一口气，将心思全部放到了公式化简上。
上辈子徐云在写小说的时候，曾经有读者提出过一个还算挺有质量的疑问。
1746年的时候一维波动方程就出现了，为什么还要重新推导公式呢？
答案很简单：
虽然达朗贝尔曾经研究出过一维的波动方程，但他研究出的是行波初解。
这种解也叫作一般解，和后世的波动方程区别其实非常非常的大。
徐云这次所列的是1865年的通解，所以并不存在什么“这个世界线里还没推导出波动方程”的bug。
别的不说。
光是经典波动方程中需要用的傅里叶变化思路，都要到1822年才会由傅里叶归纳在《热的解析理论》中发表呢。
视线再回归现实。
此时此刻。
小麦像是个热忱的纯爱战士一般，哼哧哼哧的在纸上做着计算：
“两边都取旋度……”
“▽·e=0……”
唰唰唰——
随着笔尖的跃动。
一项项化简后的数据出现在纸上。
而随着这些表达式的出现，现场诸多大佬的呼吸，也渐渐的变得粗重了起来。
除了威廉·惠威尔和阿尔伯特亲王之外，唯独小麦这个解题人还没意识到问题的严重性。
毕竟目前他还只是个数学系的学生，尚未正式接触电磁学，没有足够的物理敏感度。
他只是在数学层面对公式进行化简计算，同时也没有足够的脑力去思考‘意义’这个问题。
不过随着计算来到最后阶段，在即将写下答案之际，再迟钝的人也该反应过来了。
只见这个苏格兰青年算着算着，笔尖骤然一顿。
讶异的抬起头，看向徐云，脸色有些潮红：
“罗峰先生，这……这个公式不就说明……”
徐云轻轻朝他点了点头，暗叹一声，说道：
“没错，写完它吧，某些东西也该到解除封印的时候了。”
咕噜——
小麦干干的咽了口唾沫，视线飞快的从教室内扫过。
法拉第、汤姆逊、韦伯、焦耳、斯托克斯……
此时此刻。